W diodzie prąd nasycenia, często oznaczony jako ISI_SIS, to mały prąd wsteczny, który przepływa przez diodę, gdy jest ona spolaryzowana zaporowo. Prąd ten wynika z termicznego wytwarzania par elektron-dziura w materiale półprzewodnikowym. Kiedy dioda jest spolaryzowana zaporowo, większość nośnych jest usuwana z obszaru zubożenia, pozostawiając niewielki prąd upływowy złożony z nośnych mniejszościowych. Ten prąd upływu, który jest bardzo mały, stanowi prąd nasycenia.
Prąd nasycenia wynika z nieodłącznych właściwości materiału półprzewodnikowego użytego do produkcji diody. Nawet gdy dioda jest spolaryzowana odwrotnie, energia cieplna powoduje, że niektóre elektrony i dziury oddzielają się od atomów i stają się nośnikami mniejszościowymi. Nośniki te mogą przekraczać skrzyżowanie, powodując niewielki, stały prąd. Prąd ten nie jest zależny od napięcia polaryzacji zaporowej, ale raczej od temperatury i właściwości materiału diody.
Aby znaleźć prąd nasycenia diody, można zapoznać się z arkuszem danych diody, który zazwyczaj zawiera wartość ISI_SIS. Alternatywnie, prąd nasycenia można wyznaczyć eksperymentalnie, mierząc prąd wsteczny przy znanym napięciu wstecznym, znacznie poniżej napięcia przebicia, i ekstrapolując go do warunku, w którym napięcie dąży do zera. Proces ten polega na dopasowaniu charakterystyki prądowo-napięciowej diody do równania diody Shockleya i wyodrębnieniu parametru prądu nasycenia.
Prąd nasycenia diody w temperaturze pokojowej zmienia się w zależności od rodzaju diody i jej właściwości materiałowych. W przypadku diod krzemowych prąd nasycenia mieści się zazwyczaj w zakresie od nanoamperów (nA) do pikoamperów (pA). Na przykład typowa dioda krzemowa może mieć prąd nasycenia rzędu 10 nA w temperaturze pokojowej. Wartość ta może znacznie różnić się w przypadku diod wykonanych z innych materiałów, takich jak arsenek germanu lub galu, które mają różne wewnętrzne stężenia nośników i właściwości termiczne.
Punkt nasycenia prądu w diodzie odnosi się do stanu, w którym prąd diody przestaje rosnąć liniowo wraz z przyłożonym napięciem w obszarze polaryzacji przewodzenia i zaczyna rosnąć wykładniczo. Punkt ten charakteryzuje się zazwyczaj początkiem znacznego przewodzenia do przodu, gdzie napięcie diody jest wystarczające do pokonania wbudowanej bariery potencjału złącza p-n. W praktyce ma to miejsce, gdy napięcie przewodzenia osiąga około 0,7 V dla diod krzemowych i około 0,3 V dla diod germanowych. Powyżej tego punktu prąd szybko rośnie przy niewielkim wzroście napięcia, co prowadzi do charakterystycznej wykładniczej krzywej IV diody.